????????旋磁性——材料在穩(wěn)恒磁場(chǎng)H0和微波磁場(chǎng)h的共同作用下，所顯示出來的磁導(dǎo)率張量特性和鐵磁共振等特性。旋磁性起源于電子自旋磁矩圍繞H0所作的本征頻率ω0=gH0的右旋進(jìn)動(dòng)(拉摩進(jìn)動(dòng))，見圖5。
圖5 單電子的自由運(yùn)動(dòng)
????????當(dāng)只有穩(wěn)恒磁場(chǎng)H0作用時(shí)，由于有阻尼，M繞H0的進(jìn)動(dòng)夾角β會(huì)隨著能量的損耗而逐漸減小，很快轉(zhuǎn)向H0方向(圖6)。當(dāng)加以交變磁場(chǎng)h(垂直于H0)后，交變場(chǎng)會(huì)對(duì)進(jìn)動(dòng)著的M給予能量補(bǔ)充，使M以外加交變場(chǎng)的頻率ω繼續(xù)進(jìn)動(dòng)下去。
![有阻尼作用的磁化強(qiáng)度M的進(jìn)動(dòng) [1]，](http://www.ozclick.net/wp-content/uploads/2016/08/320013-257x300.png)
圖6 有阻尼作用的磁化強(qiáng)度M的進(jìn)動(dòng) [1]，
????????張量磁導(dǎo)率和張量磁化率將交變磁場(chǎng)h與磁感應(yīng)強(qiáng)度B的交變分量b和磁化強(qiáng)度M的交變分量m聯(lián)系了起來: b=×h, m=×h。
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（1）
????????張量磁導(dǎo)率的物理意義——當(dāng)交變磁場(chǎng)的hy =0，只有x方向的hx時(shí)，由于Ms的進(jìn)動(dòng)(圖5)， hx不僅能產(chǎn)生x方向上的交變磁化強(qiáng)度mx和交變磁感應(yīng)強(qiáng)度bx還能產(chǎn)生y方向上的my和by。即，由于磁化率的張量特性，使得x方向的交變磁場(chǎng)hx把x方向上的能量還耦和到y方向上去了，這就是旋磁性。(1)式中的μ項(xiàng)可以認(rèn)為是h直接對(duì)m和b的貢獻(xiàn)，非對(duì)角分量ca 和k項(xiàng)，具有耦合系數(shù)的意義。
????????鐵磁共振——在一定的頻率ω下，調(diào)節(jié)穩(wěn)恒磁場(chǎng)H0，當(dāng)H0=ω/g時(shí)，頻率ω就等于M繞H0的進(jìn)動(dòng)的本征頻率ω0(gH0)，則發(fā)生能量的共振吸收，測(cè)得的張量磁化率元c和ca的虛部c2和ca2達(dá)到極大值，這種現(xiàn)象稱為鐵磁共振。這時(shí)的外加磁場(chǎng)稱為鐵磁共振場(chǎng)Hr。
????????鐵磁共振的物理圖像——當(dāng)ω≠ω0時(shí)進(jìn)動(dòng)張角很小，當(dāng)ω=ω0(=gH0) 即交變場(chǎng)頻率等于M繞H0進(jìn)動(dòng)的本征頻率時(shí)，會(huì)發(fā)生能量的共振吸收。外加交變場(chǎng)補(bǔ)充的能量使得M的進(jìn)動(dòng)夾角能夠維持在一個(gè)較大的角度β(圖7)，這就是鐵磁共振。
![發(fā)生鐵磁共振時(shí)M的進(jìn)動(dòng)張角 [1]。](http://www.ozclick.net/wp-content/uploads/2016/08/320014-194x300.png)
圖7發(fā)生鐵磁共振時(shí)M的進(jìn)動(dòng)張、角 [1]。
????????正負(fù)圓偏振場(chǎng)h±下的標(biāo)量磁導(dǎo)率μ±——任何一個(gè)線極化波，都可以分解成兩個(gè)大小相等、方向相反的圓極化波。對(duì)圓極化波，磁導(dǎo)率變成標(biāo)量m±=1+c±=μ￠±–iμ2±，。如圖8所示，μ+′和μ+2呈現(xiàn)共振特性，μ－′與磁場(chǎng)無(wú)關(guān)，μ－2恒等于零。正負(fù)圓極化磁導(dǎo)率μ+與μ－的差異構(gòu)成了旋磁器件的非互易效應(yīng)的物理基礎(chǔ)。這與電子自旋磁矩圍繞穩(wěn)恒磁場(chǎng)所作的進(jìn)動(dòng)是右旋的，h+也是右旋的有關(guān)。
圖8 觀測(cè)到的 , (H>0一側(cè)), 與穩(wěn)恒磁場(chǎng)H的關(guān)系， 恒為零[7.3]。